以薄層存在的液體。有多種不同的液膜：①沿固體壁面流動(dòng)著的液膜。這種液膜與互相接觸的氣體或另一種與其不相溶的液體構(gòu)成膜式兩相流，出現(xiàn)在一些化工設(shè)備中，如垂直膜式冷凝器、膜式蒸發(fā)器、填充塔和膜式氣液反應(yīng)器等。②固體從能使其潤(rùn)濕的液體中取出時(shí)，表面上附著的液膜，稱(chēng)為滯留液膜。若繼之以干燥或冷凍，可將此液膜固定下來(lái)。工程上常用此法形成表面涂層，如制造感光膠片常用此法。在貯槽中，當(dāng)液體流完后，壁上也附有滯留液膜。③在液膜分離操作中，用以分隔兩個(gè)液相的液膜，此液膜是對(duì)溶質(zhì)具有選擇性透過(guò)能力的液體薄層。④氣液兩相相際傳質(zhì)系統(tǒng)中，假設(shè)存在于液相中界面附近的具有傳遞阻力的液膜。在這些液膜中，沿壁面下降的液膜和滯留液膜在生產(chǎn)中有較廣的應(yīng)用。
降膜特性 當(dāng)液膜沿固體壁面下降時(shí)，隨著雷諾數(shù)增加，膜內(nèi)運(yùn)動(dòng)可依次出現(xiàn)層流、波動(dòng)層流和湍流。當(dāng)周?chē)鷼怏w靜止，液膜自由流動(dòng)時(shí)，當(dāng)雷諾數(shù) Re＝uδ/v（式中u為液膜平均速度;δ為液膜厚度；v為液體運(yùn)動(dòng)粘度）在20～30時(shí)的范圍內(nèi)，膜內(nèi)運(yùn)動(dòng)呈層流狀態(tài)。此時(shí)液膜厚度均勻，界面平靜，液體沿垂直壁面下降時(shí)的速度分布根據(jù)理論分析可用下式計(jì)算：
式中ux為液膜內(nèi)與壁面距離為y處的點(diǎn)速度；g為重力加速度。這樣在已知速度分布的基礎(chǔ)上，結(jié)合對(duì)流擴(kuò)散方程，可以計(jì)算出液膜中的濃度分布，從而確定傳質(zhì)分系數(shù)；這是連續(xù)接觸傳質(zhì)設(shè)備設(shè)計(jì)的基礎(chǔ)。結(jié)合蒸氣冷凝液膜的熱量衡算，可確定冷凝傳熱的傳熱分系數(shù)。當(dāng)雷諾數(shù)增大到30～50時(shí)，膜內(nèi)出現(xiàn)波動(dòng)層流，波動(dòng)使氣液界面結(jié)構(gòu)復(fù)雜化。液膜波動(dòng)如果是由重力引起，稱(chēng)為重力波；若由表面張力引起，稱(chēng)為毛細(xì)波。觀察發(fā)現(xiàn)，氣液界面可用雙波系統(tǒng)表示：即界面是由大振幅波(大波)和小振幅波（小波）組成（見(jiàn)圖）。
大波的振幅比膜厚大得多，是個(gè)大流體團(tuán)，它包含了膜內(nèi)的大部分液體，在沿界面向下運(yùn)動(dòng)時(shí)形狀和速度基本不變，各個(gè)液團(tuán)具有隨機(jī)分布的波形和速度。大波被很薄的液體襯底同壁隔開(kāi)。襯底和大波一樣，都覆蓋著小波。波動(dòng)造成液膜內(nèi)部一定程度的混合，有利于提高液膜傳遞過(guò)程的速率。化工設(shè)備中的液膜多數(shù)是波動(dòng)的。如果雷諾數(shù)更大，在Re＝250～500范圍內(nèi)，膜內(nèi)運(yùn)動(dòng)呈湍流狀態(tài)。但是對(duì)自由面附近湍流特性目前了解甚少。當(dāng)液膜同與其接觸的氣體同向流動(dòng)時(shí)，氣流牽動(dòng)液膜；若流向相反時(shí)，氣流將阻滯液膜運(yùn)動(dòng)；當(dāng)氣流速度足夠大時(shí)，全部液膜將被氣流帶動(dòng)向上運(yùn)動(dòng)，成為液泛。在這種簡(jiǎn)單情況下觀察和研究液泛現(xiàn)象，有助于分析填充塔液泛機(jī)理，確定液泛速度計(jì)算式。
滯留液膜的厚度 滯留液膜最重要的物理量是厚度，它與物體從液體中抽出的速度以及液體的物理、化學(xué)性質(zhì)有關(guān)。當(dāng)抽出速度不太大時(shí)，L.D.朗道及Β.Γ.列維奇曾導(dǎo)得如下計(jì)算公式：
式中δ0為滯留膜厚度；u為物體抽出速度；σ、ρ和μ分別為液體的表面張力、密度和粘度。
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