以測試參數(shù)較為齊全的挾沙氣流風(fēng)洞實驗資料為基礎(chǔ),結(jié)合已有各家資料重點(diǎn)對近床面區(qū)挾沙氣流流速垂線分布進(jìn)行了系統(tǒng)的分析.在對近床面區(qū)沙粒躍移層內(nèi)氣流剪切應(yīng)力分布的理論分析基礎(chǔ)上,指出了該區(qū)的剪切應(yīng)力由沙粒臨界起動風(fēng)速、沙粒垂直速度的垂線變化和輸沙量垂線分布三者決定,并進(jìn)一步導(dǎo)出了近床面區(qū)的挾沙氣流流速垂線分布廓線方程,由該方程計算得到的結(jié)果與實測資料吻合很好.此外,研究還表明,Bagnold 提出的不同風(fēng)力條件下挾沙氣流流速廓線聚焦于一點(diǎn)的觀點(diǎn)基本正確,但這一點(diǎn)不宜作為躍移層內(nèi)外風(fēng)速廓線的分界點(diǎn),實際的分界點(diǎn)高度是沙粒躍移層外氣流摩阻速度平方的0.015倍;Owen 提出的躍移層外風(fēng)速廓線方程基本合理,但其中有效粗糙度公式中的系數(shù)C取值為 0.04 時更符合實測資料;來流速度相同的情況下,挾沙氣流的摩阻速度大于清潔氣流的摩阻速度.